相対論が何故、アインシュタインの名と直結して語られるのであろうか。その理 由として、相対論はアインシュタインのみによって開拓、完成された点と、理論 が日常的直観を超越した予言をする点にあるのであろう。また日常と切り離され た適用領域やその完全無欠性がかえってその神秘性を助長するという事もあるの かもしれない。 その辺りの事情は20世 紀のもう一つの(そしてもっと影響力の強かった)量子力学の発展史と比較するはっ きりする。量子力学も日常知を越えた不思議な予言をするのであるが、テレビや コンピューター等、日常生活の隅々まで支配している量子力学に違和感を持ちに くく、また発展の歴史も プランクの創始から、アインシュタイン、 ボーア、 ソンマーフェルト、 ド・ブロイ等の研究を経て、 ハイゼンベルクや シュレディンガー によって量子力学の形を取り、更に今に至るまでその基礎については論争が絶え ず、人間の営みが感じられる。従って、おそらくは量子力学よりも相対論の方が 知名度が高く、また「トンデモ」の登場する頻度が高い。
相対論には特殊と一般の2種類の相対論がある。名称から察せられる様に一般が 特殊を包括するように定式化されており、アインシュタイン自身も1905年 に特殊相対論を、そして様々な紆余曲折を経て1915年に一般相対論を完成してい る。特殊相対論自体は光速に近い現象を議論する時に必ず必要になるために、単 に物理学のみならず技術畑に働く人にも不可欠のものとなっており、非常に多く の人が駆使している。京都大学でも理系2回生向きの全学共通科目として提供さ れており、その習得は普通の学生にも困難なものではない。それにひきかえ一般 相対論は発表後50年もの間、殆んど実用的な価値はなく、60年台に入ってブラッ クホールその他の宇宙物理現象と関連して多くの物理学者にリアリティをもって 迎えられるに至った。現在でも一般相対論を必要とする研究者は限られており、 「特殊」程、一般性をもって迎えられていないのが現状である。
本講義では特殊相対論と一般相対論の考え方をごく簡単に説明したい。勿論、本 講義を聴いて最初の仮定から自己矛盾なく相対論を理解する事は不可能である。 興味を持った場合は理系向きの科目を改めて履修されたい。また巷に溢れるブルー バックス等のような子供向けの啓蒙書との差異はそれほどない。むしろ、本講義 の方が皮相的な紹介に留まるのは仕方がなかろう。
19世紀に従来のニュートン力学と異なった特徴を備えた2つの理論体系が登場し、 研究上の主流となった。この2つは熱力学と電磁気学である。熱力学については 改めて触れる機会があると思うが、ここではその成功のあまり熱力学のエキスパー トの何人かは原子の実在を否定しようとし、原子論者との間に激しい論争があっ たことのみを紹介しておこう。一方、電磁気学は最初はニュートンの重力理論と の類推によって定式化が進められて来たが、 ファラデーの電磁誘導(1831)の発見辺りか ら両者の間には質的に異なるものがあることが認識され、 マクスウェルによって 完成された(1864)電磁気学はむしろ流体力学と非常に近いものになった。即ち、 流体と同じく電磁気は場を媒介として波が伝わりその結果として相互作用を行う というものである。波は媒質を必要とするということは真空中では音が伝わらな い事を考えればよく分かる。また水の波を考えると「水」抜きには波は語れない。 マクスウェルの電磁気学では電磁波の存在の予言及びその検証が大きな成果であっ た。また ヤングや フレネルの実験等から電磁波の一種である光が波の性質である 回折や干渉を起こす事は疑う余地がない程確証されていた。従って ヘルツによっ て電磁波の存在が確証されると真空中に電磁媒質であるエーテルが充満している と考えられたのはある意味では自然であった。しかし真空の媒質とは何であろう か。 ローレンツは物質とは独立な存在で電磁的な偏りを伝えるだけのものである とした。またエーテルは絶対空間の中で静止しているのである!
地球は自転、公転をしているので、静止した媒質の中の波の伝播を考えると方向 によって光が往復する時間が異なる筈だという結論になる。この推論はガリレオ の相対性原理に基づいている。例えば川が流れているとすると川の流れに沿って 往復するのと川を横切って往復するのとでは所要時間に違いがでる。或は車に乗っ てボールを投げたら対地速度は車の速度だけ加算される。この事実を利用して マイケルソンとモーレーは次の様な実験を試みた。図は彼らの実験装置の概念図 である。光源から出た光は半透明の鏡Mで互いに直交する2つの光線に分岐される。 更に鏡をそれぞれ分岐した光の進行方向に置くと光は反射されて元の鏡Mに戻っ て来る。そこに望遠鏡Tを置くと公転方向と垂直と平行方向での光行差のため干 渉縞が現われる筈である。ここで注意すべきはニュートン力学を信じればその影 響はかなり大きいことである。実際、 公転速度は3x 10^4 m/sにもなる(公転速度は自転速度に 比べて2桁程大きい。)ために、 マイケルソン とモーレーの実験のように11mの腕 を持った装置を使うと干渉縞の間隔は光の波長に比べておよそ0.37倍にもなる筈 である。しかし彼らの実験ではどのように実験を行っても干渉が観測されず、む しろ公転する地球が絶対系であるというおかしな結論になってしまった。
フィッツジェラルドやローレンツは実験結果のもたらす矛盾を解決するために物 体は静止エーテルに対して運動すると運動方向に収縮をすると考えた。このとき 光速はあくまで観測者や光源の速度に依存すると考える。このような収縮を考え ると実験結果を説明することは可能である。しかしその機構については不問とな らざるを得ない。歴史的にはフィッツジェラルド(1889年)とローレンツ(1892年) は独立に 光速より充分遅い運動に対して収縮の考えを導入し、 ポアンカレのコメントに答える形でローレンツが1904年に任意の速度 に対して成り立つ収縮公式を導出した。それを受けて1905年に ポアンカレがいっ そう完全な数学的定式化を完成した。
アインシュタインは実はマイケルソンとモーレーの実験を殆んど念頭に置いてい なかったし、ローレンツの変換公式にしても1895年に低速の極限の結果をまとめ た理論を本としてまとめあげたものしか知らなかった。むしろ運動物体の電磁気 学における非対称性(特に電磁誘導で導線を止めて磁石を動かした際に電場が生 じて起電力となるのに磁石を静止させて導線が動くとすると電場が生じずに磁場 と速度の積の形で起電力が生じるということ)がおかしいのではないかという疑 問に理論構築の萌芽を見ることができる。
アインシュタインはこの種の疑問や光速で光を追いかけながら光を観測するとど うなるかという事を16歳あたりから考えていたらしい。更に大学に入ってマッハ のニュートンの絶対時間、絶対空間は形而上学的概念であり、力学において意味 を持つのは相対運動だけであるという主張に強く影響を受けた。他方、ローレン ツの研究によって静止エーテルの力学的性質を殆んど失っている事も認識してい た。アインシュタインは着想を得てから5週間で論文「運動物体の電気力学につ いて」(Zur Elektrodunamik bewegter Koerper, Ann. Phys. vol. 17, 891 (1905) )を書き上げたが,そこでは慣性の法則に従う慣性系では同一の形 の電気力学の法則が成り立つとしている。そして真空中では光速度一定の原理を 課した。前者は物理法則は観測者の速度に依存してはいけないという要請をおい たことになるので計算するまでもなくマイケルソンとモーレーの実験では干渉は 観測されないのである。ここにローレンツ等の実験の説明のための理論と原理的 な理論の違いが明確に見られる。
光速度不変の原理と相対性原理を用いてローレンツ変換の式を導くのは受講者へ の宿題としよう。そこで使っているのは単に連立一次方程式なので中学生でも充 分理解可能である。しかしそこで導かれた結論は日常経験から著しく逸脱したも のとなる。ローレンツ変換から導かれる3つの重要な結論は(1)ローレンツ収縮： ある座標系において、この系に対して運動している物体の長さが収縮する。(2) 時計の遅れ：運動している系では時間に遅れが生じる。(3)同時刻の相対性：同 時刻という概念は観測者の立場に依存する。これらの説明は一言では難しいので 講義の中で試みる。しかしこれらの奇異感はいわゆる時間が座標変換の不変量で はなくて固有時間が不変量であることを用いればそれほど不思議ではないであろ う。つまり時間と空間を組にした固有時間こそが大事であって、時間のみ、空間 のみに着目すると物事を一面的に捉えたに過ぎないのである。
例：ローレンツ変換を用いて速度の合成を行う事が可能である。その結果による と光速の3/4で走っている「列車」の上で光速の3/4で走っている「人」がいると すると人の対地速度は光速の24/25となる。
ではどう考えたらいいのか。まず特殊相対論では加速度を扱っていない事を思い 出すべきであろう。途中で向きを反転するという加速度運動で重力が生じ、一挙 に歳を取ってしまう というのが正しい。 言葉を変えれば、向きを反転して慣性系を移り変わるときにその加速をど んなに早くしても有限の時間がかかってしまう。この辺りの事情は手書きのノー トに基づきやや詳しく説明をしよう。いずれにしても双子のパラドックスはなく、 浦島太郎も世をはかなんで玉手箱を開ける必要はない。
既に述べた様に相対論では時間と空間が独立ではなくなり、それらをまとめて扱っ た固有時間 がローレンツ変換で不変となる。 力学法則もローレンツ変換に対して不変であるべきであるから運動方程式も固有 時間を使って書き直す。当然運動方程式も4次元時空で成立するように書き直す 必要がある。4元運動量の最初の3つはそのまま運動量を当てればよい。最後には 時間あるいは質量を当てる。運動量をニュートンの運動量とできるだけ同じよう に考えるのであれば質量は慣性系の移動速度に依存して時間的に変化すると考え た方がよい。そのように考えた有限の時間の間の質量の変化に光速の2乗をかけ たものは力が質点に対して 行った仕事と等しい。従って有名な
E=m c^2
という式が成立する。但し質量は静止質量と比例するが慣性系の並進速度による。 この式を並進速度が光速より充分小さい極限で展開するとまず静止エネルギー、 即ち上式の質量を静止質量で置き換えたものが現われ、ついでニュートン力学で 現われる運動エネルギーとなる。このように特殊相対論はニュートン力学の自然 な拡張になっている。
アインシュタインのねらいはまさに重力の相対論をつくり、慣性力等の繁雑な諸 概念を整理し、統一的に扱うことにあった。1907年11月にアインシュタインは「生 涯で最も素晴らしい考え」にたどりついた。重力場は相対的な存在である。例え ばエレベーターのワイヤーを切断するとその系は自由落下し重力場を消すことが 出来る。このような座標変換をすれば相対論を構成することは可能であろう。こ の「生涯で最も素晴らしい考え」を定式化するプロセスが一般相対論への道であ り、その完成には8年の日々を要し、アインシュタインらしくない紆余曲折の果 てに一般相対論は完成した。
一般相対論を考える上でキーとなる概念の一つが等価原理である。等価原理とい うのは運動方程式において力/加速度で定義される慣性質量と重力理論に現われ る重力質量の比が物質等によらず普遍的な値を取る、即ち両者を等価とみなして よい、というものである。この両者の質量は従来のニュートン力学では区別して いなかったが、考えてみると両者の間にどういう関係があるかは自明ではない。 アインシュタインはこれを原理的に与えたのであるがやがて エトベッシュがねじ り天秤を用いた巧みな実験でその有効性を確かめた。
エトベッシュの実験はおよそ以下の様なものである。一般に地球上の全ての運動 では地球の自転の影響がある。(古典力学では フーコーの振り子が有名であり、 大抵の科学館ではその模型がある。その他、ネール曲線やコリオリ力が知られて いる)。図のような天秤を考える、鉛直方向に力のモーメントのバランスが成り 立っているとする。一方、吊している糸のまわりのトルク(ねじれ)の自由度を考 えるとそのトルクは自転の水平方向の加速度に比例し、慣性質量を用いたモーメ ントの差とその加速度の積となる。鉛直方向のバランスを考えると、トルクはA 粒子の慣性質量と重力質量の比からB粒子の慣性質量と重力質量の比を引いたも のに比例する。A、B2つの粒子は任意であるら、トルクが生じれば等価原理は破 れており、トルクがなければ等価原理は成り立つことになる。このような実験を 注意深く行うとトルクは生じず、等価原理は誤差の範囲内で成り立っていること になる。(しかしその誤差が系統的であり第5の力の存在を示唆するのではないか という指摘から専門家の間で議論を呼んだ事がある)。
等価原理を認めると次は光の湾曲を考える必要がある。例えば図のようなエレベー タ系で、電灯が瞬間的に点灯し、消えると同時にエレベータが自由落下するとす る。エレベータ内部では先に触れた通り重力が打ち消された慣性系になっており 特殊相対論が成立し、光は直進する。しかしこの光を大地に固定した座標系にい る観測者から観測すればどうなるのであろうか。図を書いてみれば明らかな様に 光は重力の影響で湾曲する(これは放物線である)。従来のニュートン力学では質 量のない電磁波(そもそもマクスウェルの電磁気学はニュートン力学と馴染まな いので矛盾した表現だが)等は直進するとされていたが、実はそうではない。む しろコップの中の水を通った光のように屈折率が有効的に変化して曲がるという 表現が正しい。しかし質量がない光は重力から力を受けない筈である。従って重 力で光が曲がるという事実から次の考えにたどりつくのは素直な流れである。
「重力によって空間が曲がる」。曲がった時空というのは突飛に聞こえるかもし れないが球面は(3次元空間に埋め込まれた)曲がった(2次元)面である。例えば地 球儀でニューヨークと京都を結ぶ最短コースを描いた後、その軌跡をメルカトル 図法で描いた地図上に描くと随分カーブしていることが分かる。この場合、球面 上の最短コースは2次元平面では直線ではない。こういった平らでない空間で幾 何学を考えると三角形の内角の和が180°ではなくなるような非ユークリッド幾 何学(微分幾何学)を構成することが可能である。平らでない局面は球面だけでな く無数に考えられるが、光はその最短コースである測地線とよばれるルートを通 るというのが一般相対論の一つの仮定である(勿論空間が平らであれば測地線は 直線になる)
アインシュタインに微分幾何の手解きをしたのは友人の マルセル・ グロスマンであるが、アインシュタイン自身はある程度微分幾何の事を知ってい て、微分幾何が見込みがあるかと尋ねたというのが真相のようである。またグロ スマンとの共同研究は1912年から13年にかけてであり、最終的にはアインシュタ イン自身の手によって一般相対論は完成された。勿論、一般相対論をきちんと理 解する上では微分幾何とそれに伴うテンソル計算は避けられないのであるが ヒルベルト が「ゲッチンゲンでは猫でもアインシュタインよりうまく微分幾何を使う」 と言ったにも関わらず数学者は誰も一般相対論を完成させることは出来なかった。 つまり微分幾何学はあくまでアインシュタインのアイデアを表現する数学的道具 であって、一般相対論の本質ではない。
重力による空間の湾曲の例としてよく使われるのが下敷の上に重いボールを置く ことによって下敷がへこむことである。これは2次元面の歪みを3次元空間に埋め 込んで表現したことになる。一般相対論では4次元時空の歪みであるから必ずし もこの比喩的な図にとらわれてはいけないが1+1次元時空(或は時間を固定したと きの2次元空間)の図と解釈すれば間違った図ではない 同じ質量を持つものでも密度が大きければへこみは大きい。例えば宇宙物理の項 で説明するが余り質量の大きくない星が一生を終えたときに残る白色矮星は太陽 質量程であるが大きさは地球程度である。従ってその比重は10^6程度である。つ まり1cm^3で1トンにもなる。更に質量が大きいと超新星爆発等を起こして中性子 星んいなるが,太陽質量が直径20km程度の球に圧縮され、その比重は10^{15}にも なる。つまり1cm^3が10億トンである。中性子でも支え切れない場合にはブラッ クホールになる。太陽質量であればシュバルツシュルト半径は3km程になる。そ れをブラックホールの半径と呼ぶことは適切でないかもしれないが、この半径の 内側からは光すら逃げ出すことができないのである。
一般相対論は数学的に首尾一貫した完結した理論であるから完成までのアインシュ タイン自身の試行錯誤を除くと特殊相対論のときと同じく、その正しさに対する 激しい議論を呼び起こさなかった。この点はあらゆる検証実験に耐えただけでな く、いわば現代文明を支えている量子力学が未だにその基礎づけに多くの研究者 が疑問を持ち、盛んに研究をされているのと好対照である。対比して言えば、量 子力学はその記述力にも関わらず美しさに欠け、一般相対論は現象の記述力はな くても圧倒的に美しいのである。従ってアインシュタインのような審美家にとっ ては一般相対論が正しいというのは疑う余地のない事であった。 勿論、各種の亜流理論はあって、とりわけ著 名な数学者であり哲学者であったホワイトヘッドの重力理論はアインシュタイン の脇腹に刺さったとげと表現された。またあるパラメータが特定の値になるとき に一般相対論と一致するという形でより一般化されたブランス・ディッケの理論 はその性格上一般相対論が通過する検証テストを常に通過し、一般相対論の唯一 性に対する深刻な反論となっていた。しかしながら一般相対論が比較的簡単な形 を取りながら様々な検証テストに耐え、最近ではブラックホールを含めて多くの 宇宙物理的知見を予言するに至って、一般相対論を否定することはますます難し くなりつつある。
最後に一般相対論の検証テストについて簡単に触れよう。古典的なものでは水星 の近日点の移動というものがある。水星の軌道が楕円軌道からずれ、近日点が一 世紀に43″ずれることは早 くから知られていたが、それは他の惑星の引力の影響によるものとして説明され てきた。しかしながらその計算は微妙な所であわなかったが一般相対論はそのこ とを見事に説明した。もっと有名なテストは太陽による光の湾曲である。エディ ントンの組織した2つの観測隊が1919年の皆既日食の際にアインシュタインの予 言を確認し、発表したところ、新聞各紙が「科学の革命、ニュートンの理論くつ がえされる」と報道し、相対論の名は一般大衆に広まったのである。その他、検 証テストとしては潮汐、時間遅れ等があるが、最近では重力レンズ等が画期的で ある。ブラックホールは降着円盤として間接的なテストにしかならない。また2 重中性子星もいい検証テストとなっている。最も直接的な検証は重力波であるが、 残念ながら今のところ検証されておらず各国の天文台が重力波の検出にしのぎを 削っている。
ローレンツがすぐにアインシュタインの理論の質的な違いと自分の誤りをはっき りさせるのに躊躇しなかったが、ポアンカレは死ぬまでアインシュタインの理論 を完全に理解しようとしなかったようである。1911年のソルヴェイ会議で初めて 2人は会ったが、その印象をアインシュタインは友人に「ポアンカレは(相対論に 反対して)ただ一般に反感をもっているだけで、彼の明敏さにもかかわらず、殆 んど理解を示さなかった」と語っている。またETH(チューリッ ヒ工科大学)がアインシュタインへ教授職を提供しようとしたときにポアンカレ に意見を求めたが、その意見は一般的な賛辞の後で「私は、実験的検証が可能に なったときに、彼の予測の全てがそれに耐えられるだろうと言いません。反対に (中略)糧のたどっている道の殆んどは行き止まりに通じているだろうと予期する べきです。しかし彼の指示した方向の一つは本当のものであろうと期待されます。 そしてそれで十分です。」というものであった。実際にはポアンカレの'予期'に 反して特殊相対論は全ての実験的検証をくぐり抜け古典物理の一分野となってい る。