ゲージ場の量子論 I 訂正表

1999.9.12

page 行誤正
247 (20) 式の下（ ii) への追加）特に e^{μ} = ( |p|, p_{0}n)/m ととった場合は、この ; u, v は i) のヘリシティ固有状態と同一のものに ; なる。

249 (20) 式  = \frac{(−)^{[m/2]+1}i^{k−1}}{m!} ϵ^{μ_{1}μ_{2}···} ⋯  = \frac{(−)^{[ \frac{m+1}{2} ]}}{m! i^{k−1}} ϵ^{μ_{1}μ_{2}···} ⋯
250 (27) 式  ∑_{σ: 置換}  ∑_{σ: 対の組合せ}

252 (14) 式 2  {Γ(ε − 1) = −\frac{1}{ε} + (γ − 1) \atop −\frac{1}{2} (γ^{2} − 2γ + \frac{π^{2}}{6} ) ε+O(ε^{2})} {Γ(ε − 1) = −\frac{1}{ε} + (γ − 1) \atop − \frac{1}{2} (γ^{2} − 2γ + \frac{π^{2}}{6} + 2) ε + O(ε^{2})}

266 5.3  （解答 5.3 の最後に追加）しかしながら、この証明は素朴な議論であり、 厳密には場の理論の紫外発散を正則化した積分 測度を考えなければならない。その時にはこの 素朴な証明がだめになる場合がある。（9 章のア ノマリーを参照のこと）